Giant and pigmy dipole resonances in<mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><mml:mmultiscripts><mml:mi mathvariant="normal">He</mml:mi><mml:mprescripts/><mml:none/><mml:mrow><mml:mn>4</mml:mn></mml:mrow></mml:mmultiscripts></mml:math>,<mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><mml:mmultiscripts><mml:mi mathvariant="normal">O</mml:mi><mml:mprescripts/><mml:none/><mml:mrow><mml:mn>16</mml:mn><mml:mo>,</mml:mo><mml:mn>22</mml:mn></mml:mrow></mml:mmultiscripts></mml:math>, and<mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><mml:mmultiscripts><mml:mi mathvariant="normal">Ca</mml:mi><mml:mprescripts/><mml:none/><mml:mrow><mml:mn>40</mml:mn></mml:mrow></mml:mmultiscripts></mml:math>from chiral nucleon-nucleon interactions
Notice bibliographique
Résumé
We combine the coupled-cluster method and the Lorentz integral transform for the computation of inelastic reactions into the continuum. We show that the bound-state-like equation characterizing the Lorentz integral transform method can be reformulated based on extensions of the coupled-cluster equation-of-motion method, and we discuss strategies for viable numerical solutions. Starting from a chiral nucleon-nucleon interaction at next-to-next-to-next-to-leading order, we compute the giant dipole resonances of $^{4}\mathrm{He}$, ${}^{16,22}\mathrm{O}$, and $^{40}\mathrm{Ca}$, truncating the coupled-cluster equation-of-motion method at the two-particle--two-hole excitation level. Within this scheme, we find a low-lying $E1$ strength in the neutron-rich $^{22}\mathrm{O}$ nucleus, which compares fairly well with data from Leistenschneider et al. [Phys. Rev. Lett. 86, 5442 (2001)]. We also compute the electric dipole polarizability in $^{40}\mathrm{Ca}$. Deficiencies of the employed Hamiltonian lead to overbinding, too-small charge radii, and a too-small electric dipole polarizability in $^{40}\mathrm{Ca}$.
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Comment cette classification a été obtenuedéplier
Prédiction machine sur la base complète
Imitation des enseignantsNi prévalence calibrée, ni vérité terrain. Validation humaine à venir. Le volet Gemma est une étiquette directe du modèle pour chaque travail de la base, lue sur la notice réduite au titre. Le volet Codex est un classifieur appris des 10 348 étiquettes directes de Codex et calibré sur les taux pondérés de l'échantillon; les champs sans appui suffisant ne portent aucun appel Codex. Le mode candidate est l'union des deux volets; le consensus est leur intersection. Ces sorties portent le statut machine_predicted_unvalidated et ne sont pas des étiquettes humaines.
Scores du classifieur distillé par catégorie (deux têtes)
| Catégorie | Codex | Gemma |
|---|---|---|
| Métarecherche | 0,001 | 0,002 |
| Méta-épidémiologie (sens strict) | 0,001 | 0,001 |
| Méta-épidémiologie (sens large) | 0,001 | 0,001 |
| Bibliométrie | 0,001 | 0,001 |
| Études des sciences et des technologies | 0,001 | 0,001 |
| Communication savante | 0,002 | 0,002 |
| Science ouverte | 0,001 | 0,001 |
| Intégrité de la recherche | 0,003 | 0,002 |
| Charge utile insuffisante (le modèle a refusé de juger) | 0,158 | 0,044 |
Scores machine (provisoires)
Les deux têtes enseignantes du modèle étudiant, lues sur ce travail. Un score ordonne la base pour la relecture; il n'affirme jamais une catégorie, et le statut de validation accompagne chaque rangée tel quel.
Scores de référence d'un modèle non mature (critères de maturité non atteints, 7 itérations). Un score ordonne; il n'affirme jamais une catégorie.
score_only:v0-immature-baseline · tel quel depuis la passe de notation : score_only signifie que le nombre peut ordonner les travaux, et qu'aucune étiquette de catégorie n'en découleClassification
machine, non validéePrédiction automatique; un appel candidat d’une seule source (Gemma direct ou Codex distillé), pas un consensus.
Le détail, modèle par modèle et score par score, se trouve en fin de page sous « Comment cette classification a été obtenue ».