Derivation of the low-<mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" display="inline"><mml:mi>T</mml:mi></mml:math>phase diagram of<mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" display="inline"><mml:mrow><mml:msub><mml:mrow><mml:mtext>LiHo</mml:mtext></mml:mrow><mml:mi>x</mml:mi></mml:msub><mml:msub><mml:mtext>Y</mml:mtext><mml:mrow><mml:mn>1</mml:mn><mml:mo>−</mml:mo><mml:mi>x</mml:mi></mml:mrow></mml:msub><mml:msub><mml:mtext>F</mml:mtext><mml:mn>4</mml:mn></mml:msub></mml:mrow></mml:math>: A dipolar quantum Ising magnet
Notice bibliographique
Résumé
The ${\text{LiHo}}_{x}{\text{Y}}_{1\ensuremath{-}x}{\text{F}}_{4}$ compound is widely considered to be the archetypal dipolar quantum Ising system, with longitudinal dipolar interactions ${V}_{ij}^{zz}$ between Ho spins ${i,j}$ competing with transverse field--induced tunneling, to give a $T=0$ quantum phase transition. By varying the Ho concentration $x$, the typical strength ${V}_{0}$ of ${V}_{ij}^{zz}$ can be varied over many orders of magnitude, and so can the transverse field ${H}_{\ensuremath{\perp}}$. A new effective Hamiltonian is derived, starting from the electronuclear degrees of freedom, which is valid at low and intermediate temperatures. For any such dipolar quantum Ising system, the hyperfine interaction will dominate the physics at low temperatures, even if its strength ${A}_{0}<{V}_{0}$: One must therefore go beyond an electronic transverse field quantum Ising model. We derive the full phase diagram of this system, including all nuclear levels, as a function of transverse field ${H}_{\ensuremath{\perp}}$, temperature $T$, and dipole concentration $x$. For ${\text{LiHo}}_{x}{\text{Y}}_{1\ensuremath{-}x}{\text{F}}_{4}$ we predict a re-entrant critical field as a function of $x$. We also predict the phase diagram for $x=0.045$ and the behavior of the system in magnetic-resonance and muon-spin-relaxation experiments.
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Comment cette classification a été obtenuedéplier
Prédiction distillée sur la base complète
Imitation des enseignantsNi prévalence calibrée, ni vérité terrain. Validation humaine à venir. Apprise à partir de 10 348 étiquettes directes de Codex et de 10 348 étiquettes directes de Gemma. Le mode candidate est l'union des têtes enseignantes seuillées; le consensus est leur intersection. Ces sorties portent le statut machine_predicted_unvalidated et ne sont ni des étiquettes humaines ni des étiquettes directes de modèles de pointe.
Scores Codex et Gemma par catégorie
| Catégorie | Codex | Gemma |
|---|---|---|
| Métarecherche | 0,006 | 0,007 |
| Méta-épidémiologie (sens strict) | 0,004 | 0,007 |
| Méta-épidémiologie (sens large) | 0,002 | 0,009 |
| Bibliométrie | 0,002 | 0,006 |
| Études des sciences et des technologies | 0,006 | 0,008 |
| Communication savante | 0,004 | 0,005 |
| Science ouverte | 0,009 | 0,008 |
| Intégrité de la recherche | 0,008 | 0,008 |
| Charge utile insuffisante (le modèle a refusé de juger) | 0,448 | 0,007 |
Scores machine (provisoires)
Les deux têtes enseignantes du modèle étudiant, lues sur ce travail. Un score ordonne la base pour la relecture; il n'affirme jamais une catégorie, et le statut de validation accompagne chaque rangée tel quel.
Scores de référence d'un modèle non mature (critères de maturité non atteints, 7 itérations). Un score ordonne; il n'affirme jamais une catégorie.
score_only:v0-immature-baseline · tel quel depuis la passe de notation : score_only signifie que le nombre peut ordonner les travaux, et qu'aucune étiquette de catégorie n'en découleClassification
machine, non validéePrédiction automatique; les deux têtes enseignantes s’accordent sur ce qui est montré ici.
Le détail, modèle par modèle et score par score, se trouve en fin de page sous « Comment cette classification a été obtenue ».