Model-independent determination of the strong-phase difference between<mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" display="inline"><mml:msup><mml:mi>D</mml:mi><mml:mn>0</mml:mn></mml:msup></mml:math>and<mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" display="inline"><mml:msup><mml:mover accent="true"><mml:mi>D</mml:mi><mml:mo>¯</mml:mo></mml:mover><mml:mn>0</mml:mn></mml:msup><mml:mo>→</mml:mo><mml:msubsup><mml:mi>K</mml:mi><mml:mrow><mml:mi>S</mml:mi><mml:mo>,</mml:mo><mml:mi>L</mml:mi></mml:mrow><mml:mn>0</mml:mn></mml:msubsup><mml:msup><mml:mi>h</mml:mi><mml:mo>+</mml:mo></mml:msup><mml:msup><mml:mi>h</mml:mi><mml:mo>−</mml:mo></mml:msup></mml:math>(<mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" display="inline"><mml:mi>h</mml:mi><mml:mo>=</mml:mo><mml:mi>π</mml:mi></mml:math>,<mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" display="inline"><mml:mi>K</mml:mi></mml:math>) and its impact on the measurement of the CKM angle<mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML" display="inline"><mml:mi>γ</mml:mi><mml:mo>/</mml:mo><mml:msub><mml:mi>ϕ</mml:mi><mml:mn>3</mml:mn></mml:msub></mml:math>
Notice bibliographique
Résumé
We report the first determination of the relative strong-phase difference between ${D}^{0}\ensuremath{\rightarrow}{K}_{S,L}^{0}{K}^{+}{K}^{\ensuremath{-}}$ and ${\overline{D}}^{0}\ensuremath{\rightarrow}{K}_{S,L}^{0}{K}^{+}{K}^{\ensuremath{-}}$. In addition, we present updated measurements of the relative strong-phase difference between ${D}^{0}\ensuremath{\rightarrow}{K}_{S,L}^{0}{\ensuremath{\pi}}^{+}{\ensuremath{\pi}}^{\ensuremath{-}}$ and ${\overline{D}}^{0}\ensuremath{\rightarrow}{K}_{S,L}^{0}{\ensuremath{\pi}}^{+}{\ensuremath{\pi}}^{\ensuremath{-}}$. Both measurements exploit the quantum coherence between a pair of ${D}^{0}$ and ${\overline{D}}^{0}$ mesons produced from $\ensuremath{\psi}(3770)$ decays. The strong-phase differences measured are important for determining the Cabibbo-Kobayashi-Maskawa angle $\ensuremath{\gamma}/{\ensuremath{\phi}}_{3}$ in ${B}^{\ensuremath{-}}\ensuremath{\rightarrow}{K}^{\ensuremath{-}}{\stackrel{\texttildelow{}}{D}}^{0}$ decays, where ${\stackrel{\texttildelow{}}{D}}^{0}$ is a ${D}^{0}$ or ${\overline{D}}^{0}$ meson decaying to ${K}_{S}^{0}{h}^{+}{h}^{\ensuremath{-}}$ ($h=\ensuremath{\pi}$, $K$), in a manner independent of the model assumed to describe the ${D}^{0}\ensuremath{\rightarrow}{K}_{S}^{0}{h}^{+}{h}^{\ensuremath{-}}$ decay. Using our results, the uncertainty in $\ensuremath{\gamma}/{\ensuremath{\phi}}_{3}$ due to the error on the strong-phase difference is expected to be between 1.7\ifmmode^\circ\else\textdegree\fi{} and 3.9\ifmmode^\circ\else\textdegree\fi{} for an analysis using ${B}^{\ensuremath{-}}\ensuremath{\rightarrow}{K}^{\ensuremath{-}}{\stackrel{\texttildelow{}}{D}}^{0}$, ${\stackrel{\texttildelow{}}{D}}^{0}\ensuremath{\rightarrow}{K}_{S}^{0}{\ensuremath{\pi}}^{+}{\ensuremath{\pi}}^{\ensuremath{-}}$ decays, and between 3.2\ifmmode^\circ\else\textdegree\fi{} and 3.9\ifmmode^\circ\else\textdegree\fi{} for an analysis based on ${B}^{\ensuremath{-}}\ensuremath{\rightarrow}{K}^{\ensuremath{-}}{\stackrel{\texttildelow{}}{D}}^{0}$, ${\stackrel{\texttildelow{}}{D}}^{0}\ensuremath{\rightarrow}{K}_{S}^{0}{K}^{+}{K}^{\ensuremath{-}}$ decays. A measurement is also presented of the $CP$-odd fraction, ${\mathcal{F}}_{\ensuremath{-}}$, of the decay ${D}^{0}\ensuremath{\rightarrow}{K}_{S}^{0}{K}^{+}{K}^{\ensuremath{-}}$ in the region of the $\ensuremath{\phi}\ensuremath{\rightarrow}{K}^{+}{K}^{\ensuremath{-}}$ resonance. We find that in a region within $0.01\text{ }\text{ }{\mathrm{GeV}}^{2}/{c}^{4}$ of the nominal $\ensuremath{\phi}$ mass squared ${\mathcal{F}}_{\ensuremath{-}}>0.91$ at the 90% confidence level.
Récupéré en direct depuis OpenAlex et désinversé. Les résumés ne sont pas conservés dans cette base de données : les index inversés représentent 8,6 Go des 9,3 Go de texte de la base, et le serveur dispose de 13 Go libres.
Comment cette classification a été obtenuedéplier
Prédiction distillée sur la base complète
Imitation des enseignantsNi prévalence calibrée, ni vérité terrain. Validation humaine à venir. Apprise à partir de 10 348 étiquettes directes de Codex et de 10 348 étiquettes directes de Gemma. Le mode candidate est l'union des têtes enseignantes seuillées; le consensus est leur intersection. Ces sorties portent le statut machine_predicted_unvalidated et ne sont ni des étiquettes humaines ni des étiquettes directes de modèles de pointe.
Scores Codex et Gemma par catégorie
| Catégorie | Codex | Gemma |
|---|---|---|
| Métarecherche | 0,008 | 0,007 |
| Méta-épidémiologie (sens strict) | 0,005 | 0,008 |
| Méta-épidémiologie (sens large) | 0,003 | 0,009 |
| Bibliométrie | 0,002 | 0,005 |
| Études des sciences et des technologies | 0,009 | 0,010 |
| Communication savante | 0,006 | 0,006 |
| Science ouverte | 0,009 | 0,009 |
| Intégrité de la recherche | 0,009 | 0,009 |
| Charge utile insuffisante (le modèle a refusé de juger) | 0,020 | 0,005 |
Scores machine (provisoires)
Les deux têtes enseignantes du modèle étudiant, lues sur ce travail. Un score ordonne la base pour la relecture; il n'affirme jamais une catégorie, et le statut de validation accompagne chaque rangée tel quel.
Scores de référence d'un modèle non mature (critères de maturité non atteints, 7 itérations). Un score ordonne; il n'affirme jamais une catégorie.
score_only:v0-immature-baseline · tel quel depuis la passe de notation : score_only signifie que le nombre peut ordonner les travaux, et qu'aucune étiquette de catégorie n'en découleClassification
machine, non validéePrédiction automatique; les deux têtes enseignantes s’accordent sur ce qui est montré ici.
Le détail, modèle par modèle et score par score, se trouve en fin de page sous « Comment cette classification a été obtenue ».