Substituent effects on exchange anisotropy in single- and multiorbital organic radical magnets
Notice bibliographique
Résumé
The contribution of heavy-atom substituents to the overall spin-orbit interaction in two classes of organic radical molecular magnets is discussed. In ``single-orbital'' radicals, spin-orbit coupling (SOC) effects are well described with reference to pairwise anisotropic exchange interactions between singly occupied spin-bearing orbitals on neighboring molecules; anisotropy requires the presence of spin density on heavy-atom sites with principal quantum number $n>3$. In ``multiorbital'' radicals, SOC involving virtual orbitals also contributes to anisotropic exchange and, as a result, the presence of heavy ($n>3$) atoms in formally non-spin-bearing sites can enhance pseudodipolar ferromagnetic interaction terms. To demonstrate these effects, ferromagnetic and antiferromagnetic resonance spectroscopies have been used to probe the exchange anisotropy in two organic magnets, one a ``single-orbital'' ferromagnet, the other a ``multiorbital'' spin-canted antiferromagnet, both of which contain a heavy-atom iodine ($n=5$) substituent. While the symmetry of the singly occupied molecular orbital in both radicals precludes spin-orbit contributions from iodine to the overall exchange anisotropy, the symmetry and energetically low-lying nature of the lowest unoccupied molecular orbital in the latter allows for appreciable spin density at the site of iodine substitution and, hence, a large exchange anisotropy.
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Scores Codex et Gemma par catégorie
| Catégorie | Codex | Gemma |
|---|---|---|
| Métarecherche | 0,000 | 0,000 |
| Méta-épidémiologie (sens strict) | 0,000 | 0,000 |
| Méta-épidémiologie (sens large) | 0,001 | 0,000 |
| Bibliométrie | 0,000 | 0,000 |
| Études des sciences et des technologies | 0,000 | 0,000 |
| Communication savante | 0,000 | 0,000 |
| Science ouverte | 0,000 | 0,000 |
| Intégrité de la recherche | 0,000 | 0,000 |
| Charge utile insuffisante (le modèle a refusé de juger) | 0,003 | 0,001 |
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