Spin polarization of <mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"> <mml:mi mathvariant="normal">Λ</mml:mi> </mml:math> hyperons along the beam direction in <mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"> <mml:mrow> <mml:mi>p</mml:mi> <mml:mo>+</mml:mo> <mml:mi>Pb</mml:mi> </mml:mrow> </mml:math> collisions at <mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"> <mml:mrow> <mml:msqrt> <mml:msub> <mml:mi>s</mml:mi> <mml:mrow> <mml:mi>N</mml:mi> <mml:mi>N</mml:mi> </mml:mrow> </mml:msub> </mml:msqrt> <mml:mo>=</mml:mo> <mml:mn>8.16</mml:mn> </mml:mrow> </mml:math> TeV using hydrodynamic approaches
Notice bibliographique
Résumé
We have implemented the 3 + 1 dimensional CLVisc hydrodynamics model with TENTo-3D initial conditions to investigate the spin polarization of Λ hyperons along the beam direction in p + Pb collisions at s N N = 8.16 TeV. Following our previous theoretical framework based on quantum kinetic theory, we consider three different scenarios: Λ equilibrium, s quark equilibrium, and isothermal equilibrium scenarios. We have computed the second Fourier sine coefficients of spin polarization along the beam direction, denoted as 〈 P z sin 2 ( ϕ p − Ψ 2 ) 〉 , with ϕ p − Ψ 2 being the azimuthal angle relative to the second-order event plane Ψ 2 , as functions of multiplicity, transverse momentum, and pseudorapidity in the three scenarios. Additionally, we have also computed the spin polarization along the beam direction, P z , as a function of the azimuthal angle. We find that the spin polarization induced by thermal vorticity always provides an opposite contribution compared to the shear-induced polarization in p + Pb collisions. The total spin polarization computed by the current hydrodynamic model disagrees with the data measured by LHC-CMS experiments.
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Comment cette classification a été obtenuedéplier
Prédiction machine sur la base complète
Imitation des enseignantsNi prévalence calibrée, ni vérité terrain. Validation humaine à venir. Le volet Gemma est une étiquette directe du modèle pour chaque travail de la base, lue sur la notice réduite au titre. Le volet Codex est un classifieur appris des 10 348 étiquettes directes de Codex et calibré sur les taux pondérés de l'échantillon; les champs sans appui suffisant ne portent aucun appel Codex. Le mode candidate est l'union des deux volets; le consensus est leur intersection. Ces sorties portent le statut machine_predicted_unvalidated et ne sont pas des étiquettes humaines.
Scores du classifieur distillé par catégorie (deux têtes)
| Catégorie | Codex | Gemma |
|---|---|---|
| Métarecherche | 0,000 | 0,001 |
| Méta-épidémiologie (sens strict) | 0,000 | 0,000 |
| Méta-épidémiologie (sens large) | 0,000 | 0,000 |
| Bibliométrie | 0,001 | 0,001 |
| Études des sciences et des technologies | 0,001 | 0,001 |
| Communication savante | 0,002 | 0,001 |
| Science ouverte | 0,001 | 0,001 |
| Intégrité de la recherche | 0,001 | 0,002 |
| Charge utile insuffisante (le modèle a refusé de juger) | 0,085 | 0,007 |
Scores machine (provisoires)
Les deux têtes enseignantes du modèle étudiant, lues sur ce travail. Un score ordonne la base pour la relecture; il n'affirme jamais une catégorie, et le statut de validation accompagne chaque rangée tel quel.
Scores de référence d'un modèle non mature (critères de maturité non atteints, 7 itérations). Un score ordonne; il n'affirme jamais une catégorie.
score_only:v0-immature-baseline · tel quel depuis la passe de notation : score_only signifie que le nombre peut ordonner les travaux, et qu'aucune étiquette de catégorie n'en découleClassification
machine, non validéePrédiction automatique; un appel candidat d’une seule source (Gemma direct ou Codex distillé), pas un consensus.
Le détail, modèle par modèle et score par score, se trouve en fin de page sous « Comment cette classification a été obtenue ».