Random singlet-like state in the dimer-based triangular antiferromagnet <mml:math xmlns:mml="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><mml:mrow><mml:msub><mml:mi>Ba</mml:mi><mml:mn>6</mml:mn></mml:msub><mml:msub><mml:mi mathvariant="normal">Y</mml:mi><mml:mn>2</mml:mn></mml:msub><mml:msub><mml:mi>Rh</mml:mi><mml:mn>2</mml:mn></mml:msub><mml:msub><mml:mi>Ti</mml:mi><mml:mn>2</mml:mn></mml:msub><mml:msub><mml:mi mathvariant="normal">O</mml:mi><mml:mrow><mml:mn>17</mml:mn><mml:mo>−</mml:mo><mml:mi>δ</mml:mi></mml:mrow></mml:msub></mml:mrow></mml:math>
Notice bibliographique
Résumé
We present the magnetic, thermodynamic, and muon spin relaxation (<a:math xmlns:a="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><a:mrow><a:mi>μ</a:mi><a:mi>SR</a:mi></a:mrow></a:math>) results of the dimer-based triangular antiferromagnet <b:math xmlns:b="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><b:mrow><b:msub><b:mi>Ba</b:mi><b:mn>6</b:mn></b:msub><b:msub><b:mi mathvariant="normal">Y</b:mi><b:mn>2</b:mn></b:msub><b:msub><b:mi>Rh</b:mi><b:mn>2</b:mn></b:msub><b:msub><b:mi>Ti</b:mi><b:mn>2</b:mn></b:msub><b:msub><b:mi mathvariant="normal">O</b:mi><b:mrow><b:mn>17</b:mn><b:mo>−</b:mo><b:mi>δ</b:mi></b:mrow></b:msub></b:mrow></b:math>. The magnetic susceptibility data show the sub-Curie-Weiss behavior <e:math xmlns:e="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><e:mrow><e:mi>χ</e:mi><e:mrow><e:mo>(</e:mo><e:mi>T</e:mi><e:mo>)</e:mo></e:mrow><e:mo>∝</e:mo><e:msup><e:mi>T</e:mi><e:mrow><e:mo>−</e:mo><e:msub><e:mi>α</e:mi><e:mi>χ</e:mi></e:msub></e:mrow></e:msup></e:mrow></e:math> below 100 K, suggesting random magnetism. The isothermal magnetization results reveal the presence of weakly interacting structural orphan spins about <f:math xmlns:f="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><f:mrow><f:mn>6.1</f:mn><f:mo>%</f:mo></f:mrow></f:math> at 2 K, arising from the oxygen deficiency. The comprehensive <g:math xmlns:g="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><g:mrow><g:mi>μ</g:mi><g:mi>SR</g:mi></g:mrow></g:math> experiments exhibit the coexisting relaxing and nonrelaxing components along with the thermally activated behavior in the muon spin relaxation rate, reflecting the fluctuating orphan spins in the dimer singlet background. In addition, we observe the scaling behavior of <h:math xmlns:h="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><h:mrow><h:mi>M</h:mi><h:mo>(</h:mo><h:mi>H</h:mi><h:mo>,</h:mo><h:mi>T</h:mi><h:mo>)</h:mo></h:mrow></h:math> in <i:math xmlns:i="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><i:mrow><i:mi>H</i:mi><i:mo>/</i:mo><i:mi>T</i:mi></i:mrow></i:math> and <j:math xmlns:j="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><j:mrow><j:msub><j:mi>P</j:mi><j:mi>z</j:mi></j:msub><j:mrow><j:mo>(</j:mo><j:mi>t</j:mi><j:mo>)</j:mo></j:mrow></j:mrow></j:math> in <k:math xmlns:k="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><k:mrow><k:mi>t</k:mi><k:mo>/</k:mo><k:msub><k:mi>H</k:mi><k:mtext>LF</k:mtext></k:msub></k:mrow></k:math> with the scaling exponents <l:math xmlns:l="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><l:mrow><l:msub><l:mi>α</l:mi><l:mi>χ</l:mi></l:msub><l:mo>=</l:mo><l:msub><l:mi>α</l:mi><l:mtext>M</l:mtext></l:msub><l:mo>=</l:mo><l:mn>0.75</l:mn></l:mrow></l:math> and <m:math xmlns:m="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><m:mrow><m:msub><m:mi>α</m:mi><m:mi>μ</m:mi></m:msub><m:mo>=</m:mo><m:mn>0.72</m:mn></m:mrow></m:math>, respectively, but not for the magnetic specific heat data. The failure of the scaling relation in <n:math xmlns:n="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><n:mrow><n:msub><n:mi>C</n:mi><n:mtext>m</n:mtext></n:msub><n:mrow><n:mo>(</n:mo><n:mi>H</n:mi><n:mo>,</n:mo><n:mi>T</n:mi><n:mo>)</n:mo></n:mrow><n:mo>/</n:mo><n:mi>T</n:mi></n:mrow></n:math> implies low-energy excitations dressed by the conventional orphan spins. Based on these observations, we find that the magnetic ground state resembles random singlets and discuss the possible configurations of the spin dimer unit <o:math xmlns:o="http://www.w3.org/1998/Math/MathML"><o:mrow><o:msub><o:mi>Rh</o:mi><o:mn>2</o:mn></o:msub><o:msub><o:mi mathvariant="normal">O</o:mi><o:mn>9</o:mn></o:msub></o:mrow></o:math>. Our results shed light on the role of quenched disorder in the dimer-based frustrated magnets. Published by the American Physical Society 2024
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Comment cette classification a été obtenuedéplier
Prédiction distillée sur la base complète
Imitation des enseignantsNi prévalence calibrée, ni vérité terrain. Validation humaine à venir. Apprise à partir de 10 348 étiquettes directes de Codex et de 10 348 étiquettes directes de Gemma. Le mode candidate est l'union des têtes enseignantes seuillées; le consensus est leur intersection. Ces sorties portent le statut machine_predicted_unvalidated et ne sont ni des étiquettes humaines ni des étiquettes directes de modèles de pointe.
Scores Codex et Gemma par catégorie
| Catégorie | Codex | Gemma |
|---|---|---|
| Métarecherche | 0,013 | 0,007 |
| Méta-épidémiologie (sens strict) | 0,005 | 0,011 |
| Méta-épidémiologie (sens large) | 0,002 | 0,011 |
| Bibliométrie | 0,004 | 0,010 |
| Études des sciences et des technologies | 0,009 | 0,010 |
| Communication savante | 0,010 | 0,008 |
| Science ouverte | 0,014 | 0,011 |
| Intégrité de la recherche | 0,009 | 0,012 |
| Charge utile insuffisante (le modèle a refusé de juger) | 0,862 | 0,014 |
Scores machine (provisoires)
Les deux têtes enseignantes du modèle étudiant, lues sur ce travail. Un score ordonne la base pour la relecture; il n'affirme jamais une catégorie, et le statut de validation accompagne chaque rangée tel quel.
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score_only:v0-immature-baseline · tel quel depuis la passe de notation : score_only signifie que le nombre peut ordonner les travaux, et qu'aucune étiquette de catégorie n'en découleClassification
machine, non validéePrédiction automatique; les deux têtes enseignantes s’accordent sur ce qui est montré ici.
Le détail, modèle par modèle et score par score, se trouve en fin de page sous « Comment cette classification a été obtenue ».